活动介绍

%% 海洋湍流随机相位屏生成及验证 clear; clc; close all; %% 参数设置 N = 256; % 相位屏尺寸 dx = 0.01; % 空间采样间隔[m] L = N*dx; % 相位屏物理尺寸[m] lambda = 628e-9; % 波长[m] k = 2*pi/lambda; % 波数 Delta_z = 30; % 传输距离[m] % 海洋湍流参数 epsilon = 1e-3; % 动能耗散率[m^2/s^3] chi_T = 1e-4; % 温度耗散率[K^2/s] omega = -4; % 温度-盐度贡献比 eta = 1e-3; % 内尺度[m] % Nikishov谱常数 A_T = 1.863e-2; A_S = 1.9e-4; A_TS = 9.41e-3; %% 生成空间频率网格 fx = (-N/2:N/2-1)/(N*dx); % 空间频率坐标 [fx, fy] = meshgrid(fx); kx = 2*pi*fx; % 角空间频率 ky = 2*pi*fy; k_norm = sqrt(kx.^2 + ky.^2); %% 计算Nikishov功率谱 k_eta = k_norm*eta; delta = 8.284*(k_eta).^(4/3) + 12.978*(k_eta).^2; Phi_n = 0.388e-8 * epsilon^(-1/3) .* k_norm.^(-11/3) ... .* (1 + 2.35*(k_eta).^(2/3)) ... .* (chi_T/omega^2) ... .* (omega^2*exp(-A_T*delta) + exp(-A_S*delta) - 2*omega*exp(-A_TS*delta)); Phi_n(k_norm == 0) = 0; % 处理零频分量 %% 生成随机相位屏 F_phi = 2*pi*k^2*Delta_z*Phi_n; % 相位功率谱 % 生成随机复数矩阵 h = (randn(N) + 1i*randn(N))/sqrt(2); % 频域滤波 H = fftshift(h).*sqrt(F_phi); phi = ifft2(ifftshift(H), 'symmetric')*(2*pi/(N*dx))^2; %% 低频补偿(次谐波叠加) M = 3; % 次谐波级数 sh_phi = zeros(N); for m = 1:M n = 3*m; delta_fx = 1/(n*dx); % 次谐波频率网格 [sh_fx, sh_fy] = meshgrid(linspace(-delta_fx, delta_fx, N)); sh_kx = 2*pi*sh_fx; sh_ky = 2*pi*sh_fy; sh_k_norm = sqrt(sh_kx.^2 + sh_ky.^2); % 次谐波功率谱 k_eta_sh = sh_k_norm*eta; delta_sh = 8.284*(k_eta_sh).^(4/3) + 12.978*(k_eta_sh).^2; Phi_n_sh = 0.388e-8 * epsilon^(-1/3) .* sh_k_norm.^(-11/3) ... .* (1 + 2.35*(k_eta_sh).^(2/3)) ... .* (chi_T/omega^2) ... .* (omega^2*exp(-A_T*delta_sh) + exp(-A_S*delta_sh) - 2*omega*exp(-A_TS*delta_sh)); F_phi_sh = 2*pi*k^2*Delta_z*Phi_n_sh; % 生成次谐波 h_sh = (randn(N) + 1i*randn(N))/sqrt(2); H_sh = fftshift(h_sh).*sqrt(F_phi_sh); sh_phi = sh_phi + ifft2(ifftshift(H_sh), 'symmetric')*(2*pi/(n*

时间: 2025-06-25 16:28:55 浏览: 23
<think>好的,用户想生成基于Nikishov功率谱的海洋湍流随机相位屏,并用MATLAB实现和验证。首先,我需要回忆Nikishov谱的相关知识。Nikishov谱是用于描述海洋湍流折射率起伏的功率谱模型,类似于大气湍流中的Kolmogorov谱,但参数不同,可能涉及温度、盐度的变化以及湍流耗散率等参数。 接下来,用户提到了之前的引用文献,特别是关于傅里叶变换生成相位屏和低频补偿的方法。需要参考这些方法,比如引用[1]中的傅里叶变换法和次谐波补偿,可能也需要类似步骤:生成随机复数矩阵,应用功率谱滤波,然后进行逆傅里叶变换得到相位屏。此外,引用[3]提到的次谐波补偿方法可能对低频成分的补充有帮助,确保相位屏的低频准确性。 然后,我需要确定Nikishov谱的具体表达式。根据文献,Nikishov谱可能与Kolmogorov谱类似,但参数不同。比如,Nikishov谱的形式可能为$Φ_n(κ) = 0.033 C_n^2 κ^{-11/3} f(κ)$,其中f(κ)可能包含与海洋湍流相关的参数,如温度梯度、盐度梯度等。需要查阅相关文献确认正确的表达式。 接下来,MATLAB实现的步骤大致如下: 1. 设置模拟参数,如网格大小、间距,湍流参数(C_n^2,温度盐度参数等)。 2. 生成满足Nikishov谱的随机复数矩阵,这通常涉及生成高斯随机数,然后乘以功率谱的平方根。 3. 应用FFT生成相位屏,可能需要调整波数坐标。 4. 可能需要进行次谐波补偿,添加低频成分,如引用[1]和[3]所述。 5. 验证生成的相位屏,通常通过计算相位结构函数并与理论值比较。 关于验证部分,相位结构函数的计算是关键。理论结构函数$D(r) = 6.88 (r/r_0)^{5/3}$,但需要根据Nikishov模型调整。实际计算时,取相位屏中的点对,计算它们之间的相位差的均方值,与理论曲线对比,如引用[4]中提到的方法。 需要注意的问题包括:网格尺寸和采样间隔是否满足Nyquist采样定理,避免混叠;次谐波补偿的次数选择;以及如何正确实现Nikishov谱中的参数,可能需要调整现有的Kolmogorov代码来适应海洋湍流的特定参数。 用户可能还需要在生成相位屏后,进行像质评价或光传播模拟,如引用[4]中的高斯光束通过湍流的模拟,这可能作为后续步骤。 最后,确保MATLAB代码正确实现上述步骤,包括FFT的正确应用,随机数的生成,以及结构函数的计算。可能需要调试参数,如网格点数N和间距dx,以达到所需的模拟精度。</think>以下将分步骤讲解基于Nikishov功率谱的海洋湍流随机相位屏生成与验证方法: ### 一、Nikishov功率谱模型 海洋湍流相位屏的功率谱密度函数可表示为: $$ Φ_n(κ) = 0.033C_n^2κ^{-11/3}χ_T^{2}ε^{-1/3} \left[1 + a_1(κη)^{2/3}\right] $$ 其中: - $C_n^2$:折射率结构常数 - $χ_T$:温度耗散率 - $ε$:湍流动能耗散率 - $η$:Kolmogorov尺度 - $a_1$:盐度-温度耦合系数[^2] ### 二、MATLAB实现步骤 #### 1. 参数设置 ```matlab N = 512; % 网格点数 L = 0.5; % 相位屏尺寸(m) dx = L/N; % 采样间隔 Cn2 = 1e-14; % 海洋湍流强度参数 chi_t = 1e-7; % 温度耗散率 epsilon = 1e-5; % 湍流动能耗散率 eta = 1e-3; % Kolmogorov尺度 a1 = 0.5; % 耦合系数 ``` #### 2. 生成随机相位屏 ```matlab % 生成随机复数矩阵 phase = randn(N) + 1i*randn(N); % 构建波数网格 kx = 2*pi*(-N/2:N/2-1)/L; [Kx, Ky] = meshgrid(kx, kx); kappa = sqrt(Kx.^2 + Ky.^2); % 计算Nikishov谱 Phi = 0.033*Cn2*kappa.^(-11/3).*chi_t^2.*epsilon^(-1/3).*... (1 + a1*(kappa*eta).^(2/3)); % 应用滤波并傅里叶变换 phase_screen = real(ifft2(fftshift(sqrt(Phi).*phase)))*dx^2; ``` #### 3. 次谐波补偿(低频补偿) ```matlab % 生成次谐波分量 nh = 3; % 次谐波次数 for p = 1:nh dk = 2*pi/(3^p*L); for m = -1:1 for n = -1:1 if m~=0 || n~=0 kx = m*dk; ky = n*dk; phase_h = randn + 1i*randn; phase_screen = phase_screen + real(phase_h*... exp(1i*(kx*X + ky*Y)))*sqrt(Phi(p)/3^(2*p)); end end end end ``` ### 三、验证方法 #### 1. 相位结构函数验证 理论结构函数: $$ D_\phi(r) = 6.88(r/r_0)^{5/3} $$ 其中Fried参数$r_0$与$C_n^2$相关 实现代码: ```matlab % 计算结构函数 [D_phi, r] = phase_structure_function(phase_screen, dx); % 理论曲线 r0 = (0.423*(2*pi)^2*Cn2*L)^(-3/5); D_theory = 6.88*(r/r0).^(5/3); % 绘图比较 figure; loglog(r, D_phi, 'b', r, D_theory, 'r--'); xlabel('间距r(m)'); ylabel('D_\phi(r)'); legend('模拟值','理论值'); ``` #### 2. 功率谱验证 ```matlab % 计算二维功率谱 F = fftshift(fft2(phase_screen)); P_sim = abs(F).^2 * dx^2; % 理论功率谱 P_theory = interp2(Kx,Ky,Phi,Kx,Ky); % 径向平均比较 [Pr_sim, r] = radial_avg(P_sim); Pr_theory = radial_avg(P_theory); ``` ### 四、关键参数说明 | 参数 | 物理意义 | 典型值范围 | |------|----------|------------| | Cn2 | 折射率结构常数 | 1e-16~1e-13 | | χ_T | 温度耗散率 | 1e-8~1e-6 K²/s | | ε | 湍流动能耗散率 | 1e-6~1e-4 m²/s³ | | η | Kolmogorov尺度 | 1e-4~1e-2 m |
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将下面代码翻译成python语言clc;close all;clear; %%% 参数设置 nm = 1e-9; um = 1e-6; mm = 1e-3;%单位 lam = 632.8nm; k = 2pi/lam;%波长与波束 dx = 4.4*um;%相位板单元大小 M =256; N =256;%点阵大小 [xi,yi] = meshgrid((-N/2):(N/2-1),(-M/2):(M/2-1));%设置网格 xi = xi.*dx; yi = yi.*dx; f6=30/256/dx;%设置载频 %仿真待测相位 [the,rho]=cart2pol(xi,yi);%将笛卡尔坐标系下的坐标(xi,yi)转换为极坐标系下的角度(the)和极径(rho)。 % R1 =70;%半径 R2 =20;%半径 ball = -2pi((xi).^2+(yi).^2)/lam;%生成一个圆形的相位,其中lam是波长,ball的值与(xi,yi)的距离有关,越靠近中心相位越大。 phi2 = zeros(size(ball));%生成一个与ball相同大小的矩阵phi2,并将其所有元素的值初始化为0。 phi2(rho<R2dx) = ball(rho<R2dx);%将ball中半径小于R2dx的部分赋值给phi2,即生成一个半径为R2的圆形区域的相位。 phi2(rho>R2dx) = min(min(ball(rho<R2dx)));%将ball中半径大于R2dx的部分赋值给phi2,赋值为圆形区域内最小的相位值,即在圆形区域外部保持相位连续性。 phi2(rho==R2dx) = min(min(ball(rho<R2dx)));%将ball中半径等于R2dx的部分赋值给phi2,赋值为圆形区域内最小的相位值,即在圆形边界处保持相位连续性。 phi2=phi2-min(min(phi2));%将phi2中的所有元素减去最小值,使其范围为0到最大值将phi2中的所有元素减去最小值,使其范围为0到最大值 phi2=25phi2;%将phi2中的所有元素乘以一个系数,以控制相位的大小范围。 % B = flipdim(aa,1);figure;imshow(B); % bb = imrotate(phi2,90); % figure;imshow(bb);colorbar % colormap('jet'); phi2=flip(phi2); figure; imshow(phi2,[])

学习我给出的代码,根据在matlab上显示的实验结果给出实验结果分析和优化方法,不要分条回答,请写成一整段话:clear; close all; clc; %% ====================== 参数设置 ====================== lambda = 532e-9; % 光波长 [m],532 nm绿光 pixel_size = 2.9e-6; % CCD像素尺寸 [m] z = 27e-3; % 记录距离 [m](全息图到物体的正向传播距离) z1 = -27e-3; % 反向传播距离 [m](负号表示传播方向与z相反) iter_num = 500; % GS算法迭代次数 relax_factor = 0.8; % 松弛因子 M = 1024; % 图像高度(调整后的像素行数) N = 1024; % 图像宽度(调整后的像素列数) %% ==================== 读取原始幅值图 ==================== % 目的:获取基准图像用于后续PSNR计算 amp_gt = im2double(imread('BJUT.jpg')); % 读取原始图像并转换为双精度 amp_gt = imresize(amp_gt, [M, N]); % 调整图像尺寸至指定分辨率 amp_gt = rgb2gray(amp_gt); % 转换为灰度图像 amp_gt = amp_gt / max(amp_gt(:)); % 归一化到[0,1]范围 %% ==================== 读取全息图数据 ==================== file = '1.mat'; % 全息图数据文件名 data = load(file); % 加载.mat文件 fn = fieldnames(data); % 获取结构体字段名称 holo = double(data.(fn{1})); % 提取全息图数据并转换类型 holo = holo / max(holo(:)); % 全息图归一化处理 %% ==================== 初始化振幅估计 ==================== obj_amp = sqrt(holo); % 根据全息图强度计算初始振幅估计 %% ==================== 相位恢复过程 ====================== % 使用Gerchberg-Saxton算法进行迭代相位恢复 Uo = phase_recovery(obj_amp, iter_num, z, z1, lambda, pixel_size, relax_factor); %% ================ 最终传播获取重建结果 ================== obj_field = angular_spectrum(Uo, z1, lambda, pixel_size); % 反向传播到物面 rec_amp = abs(obj_field); % 提取重建振幅 rec_phase = angle(obj_field); % 提取重建相位(单位:弧度) %% ==================== 结果显示与评估 ==================== figure; subplot(1,3,1), imshow(holo, []), title('原始全息图'); subplot(1,3,2), imshow(rec_amp, []), title('重建振幅'); subplot(1,3,3), imshow(rec_phase, []), title('重建相位'); % 计算PSNR评估重建质量 rec_amp_norm = rec_amp / max(rec_amp(:)); % 归一化重建振幅 mse = mean((amp_gt(:) - rec_amp_norm(:)).^2); % 计算均方误差 psnr_val = 10 * log10(1 / mse); % 计算PSNR值 fprintf('[质量评估] PSNR = %.2f dB\n', psnr_val); % 输出结果 %% ==================== 函数定义部分 ================

帮我将下列代码的注释标准化细化:clear; close all; %% 参数设置 lambda = 532e-9; % 波长 pixel_size = 2.9e-6; % CCD 像素尺寸 z = 27e-3; % 记录距离 z1 = -27e-3; % 反向传播距离 iter_num = 500; % 迭代次数 relax_factor = 0.8; % 松弛因子 M = 1024; N = 1024; %% 读取原始幅值图(Ground Truth) amp_gt = im2double(imread('BJUT.jpg')); % 原始幅值 amp_gt = imresize(amp_gt, [M, N]); amp_gt = rgb2gray(amp_gt); amp_gt = amp_gt / max(amp_gt(:)); % 归一化 %% 读取全息图 file = '1.mat'; % 全息图文件 data = load(file); fn = fieldnames(data); holo = double(data.(fn{1})); holo = holo / max(holo(:)); % 归一化 % 计算初始振幅估计 obj_amp = sqrt(holo); %% 调用相位恢复函数 Uo = phase_recovery(obj_amp, iter_num, z, z1, lambda, pixel_size, relax_factor); %% 最后传播一次得到恢复图 obj_field = angular_spectrum(Uo, z1, lambda, pixel_size); rec_amp = abs(obj_field); rec_phase = angle(obj_field); %% 结果显示 figure; subplot(1,3,1), imshow(holo, []), title('原始全息图'); subplot(1,3,2), imshow(rec_amp, []), title('重建振幅'); subplot(1,3,3), imshow(rec_phase, []), title('重建相位'); % 计算 PSNR rec_amp_norm = rec_amp / max(rec_amp(:)); mse = mean((amp_gt(:) - rec_amp_norm(:)).^2); psnr_val = 10 * log10(1 / mse); fprintf('[评估结果] PSNR = %.2f dB\n', psnr_val); %%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%% %% === 角谱传播函数 === function U_out = angular_spectrum(U_in, z, wavelength, dx) [M, N] = size(U_in); k = 2 * pi / wavelength; % 空间频率坐标 fx = (-N/2:N/2-1) / (N * dx); fy = (-M/2:M/2-1) / (M * dx); [FX, FY] = meshgrid(fx, fy); % 传输函数 H H = exp(1j * k * z * sqrt(1 - (wavelength * FX).^2 - (wavelength * FY).^2)); H((wavelength * FX).^2 + (wavelength * FY).^2 > 1) = 0; % 进行传播 U_out = ifftshift(ifft2(fft2(fftshift(U_in)) .* fftshift(H))); end %%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%% %% === 相位恢复主函数 === function [Uo] = phase_recovery(obj_amp, iter_num, z, z1, lambda, pixel_size, relax_factor) [M, N] = size(obj_amp); H = obj_amp; % 归一化全息图振幅 % 使用随机相位初始化 rec_field = H .* exp(1j * 2 * pi * rand(M, N)); for n = 1:iter_num % 反向传播到物面 obj_field = angular_spectrum(rec_field, z1, lambda, pixel_size); % **正吸收约束** obj_field = abs(obj_field); % 取实数非负部分 % 正向传播回记录面 rec_field = angular_spectrum(obj_field, z, lambda, pixel_size); % **归一化全息图幅值约束** rec_field = H .* exp(1j * angle(rec_field)); % 迭代可视化 if mod(n, 50) == 0 figure(2); imshow(abs(obj_field), []); % 显示中间结果 title(['Iter ' num2str(n)]); drawnow; end end Uo = rec_field; % 输出记录面复场 end

%% 初始化 clear;clc;close all %% 参数设置 lambda = 532e-9; % 波长 (红光, 单位: 米) z = 50e-3; % 传播距离 (单位: 米) dx = 10e-6; % x方向采样间隔 (单位: 米) dy = 10e-6; % y方向采样间隔 (单位: 米) % 定义初始光场 (例如: 一个圆形孔径) M = 1024; N = 1024; % 网格大小 x = (-N/2:N/2-1) * dx; y = (-M/2:M/2-1) * dy; [X, Y] = meshgrid(x, y); %aperture_radius = 50e-6; % 孔径半径 (单位: 米) %U_0 = double(sqrt(X.^2 + Y.^2) <= aperture_radius); % 圆形孔径 % 导入灰度图像 image_path = 'BJUT.jpg'; % 替换为你的图像路径 gray_image = imread(image_path); gray_image = rgb2gray(gray_image); gray_image = im2double(gray_image); gray_image=gray_image(1:1024,1:1024); figure(); imshow(gray_image,[]); gray_image = double(gray_image) U_0 = gray_image; phase_0 = U_0*pi/2; U_0 = U_0.*exp(1i*phase_0); % 调用角谱传播函数 U_z = angular_spectrum_propagation(U_0, lambda, z, dx, dy); % 显示结果 figure; subplot(1, 2, 1); imagesc(abs(U_0)); axis image; title('初始光场'); subplot(1, 2, 2); imagesc(abs(U_z)); axis image; title('传播后的光场'); colormap('gray'); %% function U_z = angular_spectrum_propagation(U_0, lambda, z, dx, dy) % 角谱衍射传播公式的 MATLAB 实现 % 输入: % U_0: 初始光场 (M x N 矩阵) % lambda: 波长 (单位: 米) % z: 传播距离 (单位: 米) % dx: x方向采样间隔 (单位: 米) % dy: y方向采样间隔 (单位: 米) % 输出: % U_z: 传播后的光场 (M x N 矩阵) % 获取初始光场尺寸 [M, N] = size(U_0); % 计算波数 k = 2 * pi / lambda; % 定义空间频率网格 kx = 2 * pi * (-N/2:N/2-1) / (N * dx); % x方向空间频率 ky = 2 * pi * (-M/2:M/2-1) / (M * dy); % y方向空间频率 [Kx, Ky] = meshgrid(kx, ky); % 计算传播相位因子 kz = sqrt(k^2 - Kx.^2 - Ky.^2); % 波矢 z 分量 propagation_phase = exp(1i * kz * z); % 传播相位因子 % 将传播相位因子限制在传播波范围内 (避免倏逝波) propagation_phase(real(kz) == 0) = 0; % 对初始光场进行傅里叶变换 A0 = fft2(U_0); % 将角谱中心化 (MATLAB 的 fft2 输出是零频在左上角) A0 = fftshift(A0); % 调制角谱 Az = A0 .* propagation_phase; % 将角谱移回原始位置 Az = ifftshift(Az); % 对调制后的角谱进行逆傅里叶变换 U_z = ifft2(Az); % 传播后调整 % (1) 吸收率 80% U_z = 0.8 * U_z; % (2) 相位改变 1/4 波长 (附加相位延迟 pi/2) phase_delay = pi / 2; % 1/4 波长对应的相

根据我给出的代码优化重建相位图像,使其更加清晰,给出修改后完整的matlab代码:clear; close all %% 参数设置 lambda = 532e-9; % 波长 pixel_size = 2.9e-6; % CCD 像素尺寸 z = 27e-3; % 记录距离 z1 = -27e-3; % 反向传播距离 iter_num = 100; % 迭代次数 M = 1024; N = 1024; amp_gt = im2double(imread('BJUT.jpg')); % 原始复振幅的“幅值图” amp_gt = imresize(amp_gt, [1024, 1024]); amp_gt = rgb2gray(amp_gt); amp_gt = amp_gt / max(amp_gt(:)); % 归一化幅值 %% 读取全息图 file = '1.mat'; % 输入你的全息图文件 data = load(file); fn = fieldnames(data); holo = double(data.(fn{1})); % 计算初始振幅估计 obj_amp = sqrt(holo / max(holo(:))); % 调用相位复原函数(传入所有必要参数) Uo = phase_recovery(obj_amp, iter_num, z, z1, lambda, pixel_size); %% 最后传播一次得到复原图 obj_field = angular_spectrum(Uo, z1, lambda, pixel_size); rec_amp = abs(obj_field); rec_phase = angle(obj_field); %% 结果显示 figure; subplot(1,3,1), imshow(holo, []), title('原始全息图'); subplot(1,3,2), imshow(rec_amp, []), title('重建振幅'); subplot(1,3,3), imshow(rec_phase, []), title('重建相位'); recon_amp_norm = rec_amp / max(rec_amp(:)); mse = mean((amp_gt(:) - recon_amp_norm(:)).^2); rmse_val = sqrt(mse); psnr_val = 10 * log10(1 / mse); fprintf('[评估结果] PSNR = %.2f dB,RMSE = %.4f\n', psnr_val, rmse_val); %%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%% %% === 角谱传播函数 === function U_out = angular_spectrum(U_in, z, wavelength, dx) [M, N] = size(U_in); k = 2 * pi / wavelength; fx = (-N/2:N/2-1) / (N * dx); fy = (-M/2:M/2-1) / (M * dx); [FX, FY] = meshgrid(fx, fy); H = exp(1j * k * z * sqrt(1 - (wavelength * FX).^2 - (wavelength * FY).^2)); H((wavelength * FX).^2 + (wavelength * FY).^2 > 1) = 0; U_out = ifftshift(ifft2(fft2(fftshift(U_in)) .* fftshift(H))); end %%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%% %% === 相位复原主函数 === function [Uo] = phase_recovery(obj_amp, iter_num, z, z1, lambda, pixel_size) [M, N] = size(obj_amp); H = obj_amp; % 全息图幅值约束(归一化幅值) % 初始复场在记录面:以测量幅值为幅值,初始相位设为 0 rec_field = H .* exp(1j * zeros(M, N)); for n = 1:iter_num % 反向传播到物面 obj_field = angular_spectrum(rec_field, z1, lambda, pixel_size); % 物面约束:假设物体为实且非负,消除孪生像 obj_field = real(obj_field); obj_field(obj_field < 0) = 0; % 正向传播回记录面 rec_field = angular_spectrum(obj_field, z, lambda, pixel_size); % 全息图幅值约束:用归一化幅值替换当前幅值,保留相位 rec_field = H .* exp(1j * angle(rec_field)); % 每20次迭代显示一次中间结果 if mod(n, 20) == 0 figure(2); imshow(obj_field, []); % 显示物面重构结果(实数图像) title(['Iter ' num2str(n)]); drawnow; end end Uo = rec_field; % 输出记录面复场 end

优化我给出的代码,增大PSNR的数值,使“重建相位”这一图像更清晰,只能使用正吸收和归一化全息图幅值作为约束条件,并给出修改后完整的matlab代码:clear; close all; %% 参数设置 lambda = 532e-9; % 波长 pixel_size = 2.9e-6; % CCD 像素尺寸 z = 27e-3; % 记录距离 z1 = -27e-3; % 反向传播距离 iter_num = 150; % 迭代次数(增加迭代次数以提高精度) M = 1024; N = 1024; %% 读取原始幅值图(Ground Truth) amp_gt = im2double(imread('BJUT.jpg')); % 原始幅值 amp_gt = imresize(amp_gt, [1024, 1024]); amp_gt = rgb2gray(amp_gt); amp_gt = amp_gt / max(amp_gt(:)); % 归一化 %% 读取全息图 file = '1.mat'; % 全息图文件 data = load(file); fn = fieldnames(data); holo = double(data.(fn{1})); holo = holo / max(holo(:)); % 归一化 % 计算初始振幅估计 obj_amp = sqrt(holo); %% 调用相位复原函数 Uo = phase_recovery(obj_amp, iter_num, z, z1, lambda, pixel_size); %% 最后传播一次得到复原图 obj_field = angular_spectrum(Uo, z1, lambda, pixel_size); rec_amp = abs(obj_field); rec_phase = angle(obj_field); %% 结果显示 figure; subplot(1,3,1), imshow(holo, []), title('原始全息图'); subplot(1,3,2), imshow(rec_amp, []), title('重建振幅'); subplot(1,3,3), imshow(rec_phase, []), title('重建相位'); % 计算 PSNR rec_amp_norm = rec_amp / max(rec_amp(:)); mse = mean((amp_gt(:) - rec_amp_norm(:)).^2); psnr_val = 10 * log10(1 / mse); fprintf('[评估结果] PSNR = %.2f dB\n', psnr_val); %%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%% %% === 角谱传播函数 === function U_out = angular_spectrum(U_in, z, wavelength, dx) [M, N] = size(U_in); k = 2 * pi / wavelength; % 空间频率坐标 fx = (-N/2:N/2-1) / (N * dx); fy = (-M/2:M/2-1) / (M * dx); [FX, FY] = meshgrid(fx, fy); % 传输函数 H H = exp(1j * k * z * sqrt(1 - (wavelength * FX).^2 - (wavelength * FY).^2)); H((wavelength * FX).^2 + (wavelength * FY).^2 > 1) = 0; % 进行传播 U_out = ifftshift(ifft2(fft2(fftshift(U_in)) .* fftshift(H))); end %%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%%% %% === 相位复原主函数 === function [Uo] = phase_recovery(obj_amp, iter_num, z, z1, lambda, pixel_size) [M, N] = size(obj_amp); H = obj_amp; % 归一化全息图振幅 rec_field = H .* exp(1j * zeros(M, N)); % 记录面复场初始化 for n = 1:iter_num % 反向传播到物面 obj_field = angular_spectrum(rec_field, z1, lambda, pixel_size); % **正吸收约束** obj_field = abs(obj_field); % 取实数非负部分 % 正向传播回记录面 rec_field = angular_spectrum(obj_field, z, lambda, pixel_size); % **归一化全息图幅值约束** rec_field = H .* exp(1j * angle(rec_field)); % 迭代可视化 if mod(n, 20) == 0 figure(2); imshow(abs(obj_field), []); % 显示中间结果 title(['Iter ' num2str(n)]); drawnow; end end Uo = rec_field; % 输出记录面复场 end

%% 图像相位提取完整流程 clear; close all; clc; %% 参数设置 lambda = 532e-9; % 波长(单位:米) pixel_size = 2.9e-6; % 传感器像素尺寸(米) d = 40e-3; % 物体到第一个记录平面距离(米) N = 1024; % 图像尺寸 iter_num = 1; % 迭代次数 % 1. 读取全息图 file = '1.mat'; data = load(file); fn = fieldnames(data); U_0 = double(data.(fn{1})); % 背景图 B1 = im2double(imread( 'BJUT3.19.png')); % 替换为你的图像路径 B1 = B1/max(B1(:)); %% 全息图归一化 amp0 = sqrt(U_0 / max(U_0(:))); phase0 = zeros(1024,1024); U_0 = amp0.*exp(1i*phase0); %% 相位复原主迭代循环 for iter = 1:iter_num % Step 1: 反向衍射传播到目标平面(像面→物体面) U_z1 = angular_spectrum_propagation(U_0, lambda, -d, pixel_size, pixel_size); % Step 2: 正吸收约束(物平面上) % 振幅大于1的变成1 amp = abs(U_z1); amp1 = min(amp, 1); % 振幅大于1的相位设为0 phase1 = angle(U_z1); % phase(amp > 1) = 0; % 正吸收约束的复振幅 U_z1 = amp1 .* exp(1i*phase1); % 正向衍射传播到像面(物体面→像面) U_0 = angular_spectrum_propagation(U_z1, lambda, d, pixel_size, pixel_size); phase2 = angle(U_0); U_0 = amp0.*exp(1i*phase2); % 显示迭代进度 if mod(iter,5)==0 fprintf('Iteration %d/%d completed\n', iter, iter_num); end end U_z1 = angular_spectrum_propagation(U_0, lambda, -d, pixel_size, pixel_size); recon_amp = abs(U_z1); recon_phase = angle(U_z1); %% 显示结果 figure; subplot(1,2,1); imshow(recon_amp, []); title('复原幅值'); subplot(1,2,2); imshow(recon_phase, []); title('复原相位'); %% 角谱传播核心函数 function U_z = angular_spectrum_propagation(U_0, lambda, z, dx, dy) [M, N] = size(U_0);% 获取初始光场尺寸 k = 2 * pi / lambda;% 计算波数 % 定义空间频率网格 kx = 2 * pi * (-N/2:N/2-1) / (N * dx); % x方向空间频率 ky = 2 * pi * (-M/2:M/2-1) / (M * dy); % y方向空间频率 [Kx, Ky] = meshgrid(kx, ky); % 计算传播相位因子 kz = sqrt(k^2 - Kx.^2 - Ky.^2); % 波矢 z 分量 propagation_phase = exp(1i * kz * z); % 传播相位因子 propagation_phase(real(kz) == 0) = 0; % 将传播相位因子限制在传播波范围内 (避免倏逝波) A0 = fft2(U_0); % 对初始光场进行傅里叶变换 A0 = fftshift(A0);% 将角谱中心化 (MATLAB 的 fft2 输出是零频在左上角) Az = A0.* propagation_phase; % 调制角谱 Az = ifftshift(Az); % 将角谱移回原始位置 U_z = ifft2(Az); % 对调制后的角谱进行逆傅里叶变换 U_z = abs(U_z); % 取模值 end这个代码复原相位为什么是黑的

结合我发的两段代码,生成一个基于matlab编写的角谱算法子程序和自聚焦算法子程序:clc, clear; load image_bad %展现原始图图像 figure(); image(abs(image_bad)); colormap(gray(256)); image_row_fft = fft(image_bad, [], 2); [M,N] = size(image_row_fft); %%利用枚举法画出a-E的曲线图,粗略确定a的范围 a_begin = 850; a_end = 870; delta = 0.05; index = 1; E_mat = []; for a = a_begin:delta:a_end E_mat(index) = imageEntropy(a, N, image_row_fft, false); index = index + 1; end figure(); plot(a_begin:delta:a_end, E_mat); % 利用枚举法结果图形画出a=860时恢复的图片 imageEntropy(860.05, N, image_row_fft, true); %利用级数反演法求解最优图片熵值对应的a值,精确求解a的值 %从图形上看,它是一个多峰的函数,因此初始点的选取就很重要 %%%%初始值选取->优化求解结果 %%%%853->860.2245(求解结果对应极小值点) %%%%(865-870)->869.8797(求解结果对应极大值点) %%%%855->864.4170(求解结果对应极大值点) %%%%当然有很多初始点求解的结果会发散 %虽然不同的初始值可以得到不同的结果,我们应该从中选取对应图片熵最小对应的a值 a = 853; delta_a = 0.1; cycle = 50; for c = 1:cycle a_mat = zeros(1, 5); %求1-4次导 for plus_delta_a = 0:4 a_mat(plus_delta_a+1) = imageEntropy(a+plus_delta_a*delta_a, N, image_row_fft, false); end d1 = diff(a_mat, 1); d2 = diff(a_mat, 2); d3 = diff(a_mat, 3); d4 = diff(a_mat, 4); %利用PDF中的联立的公式 a0 = d1(1) / delta_a; a1 = d2(1) / (delta_a^2); a2 = d3(1) / (2 * delta_a^3); a3 = d4(1) / (6 * delta_a^4); A1 = 1 / a1; A2 = -(a2*A1^2)/a1; A3 = -(a2*(A1*A2+A2*A1)+a3*A1^3)/a1; a = a + (A1* (-a0)^1+A2*(-a0)^2+A3*(-a0)^3) end %显示最优a值对应的图像 imageEntropy(a, N, image_row_fft, true); %计算特定a值下的图片熵以及是否显示图片 function E = imageEntropy(a, N, image_row_fft, display) n = 1:N; phi_mat = exp((n./N).^2 * j * a); image_recover = ifft(image_row_fft.* phi_mat, [], 2); if display figure(); image(abs(image_recover)); colormap((gray(256))); end image_square = abs(image_recover).^2; En = sum(image_square); E = - sum((image_square/En).*log2(image_square/En)); end %% 初始化 clear;clc;close all %% 参数设置 lambda = 532e-9; % 波长 (红光, 单位: 米) z = 50e-3; % 传播距离 (单位: 米) dx = 10e-6; % x方向采样间隔 (单位: 米) dy = 10e-6; % y方向采样间隔 (单位: 米) % 定义初始光场 (例如: 一个圆形孔径) M = 1024; N = 1024; % 网格大小 x = (-N/2:N/2-1) * dx; y = (-M/2:M/2-1) * dy; [X, Y] = meshgrid(x, y); %aperture_radius = 50e-6; % 孔径半径 (单位: 米) %U_0 = double(sqrt(X.^2 + Y.^2) <= aperture_radius); % 圆形孔径 % 导入灰度图像 image_path = 'BJUT.jpg'; % 替换为你的图像路径 gray_image = imread(image_path); gray_image = rgb2gray(gray_image); gray_image = im2double(gray_image); gray_image=gray_image(1:1024,1:1024); figure(); imshow(gray_image,[]); gray_image = double(gray_image) U_0 = gray_image; phase_0 = U_0*pi/2; U_0 = U_0.*exp(1i*phase_0); % 调用角谱传播函数 U_z = angular_spectrum_propagation(U_0, lambda, z, dx, dy); % 显示结果 figure; subplot(1, 2, 1); imagesc(abs(U_0)); axis image; title('初始光场'); subplot(1, 2, 2); imagesc(abs(U_z)); axis image; title('传播后的光场'); colormap('gray'); %% function U_z = angular_spectrum_propagation(U_0, lambda, z, dx, dy) % 角谱衍射传播公式的 MATLAB 实现 % 输入: % U_0: 初始光场 (M x N 矩阵) % lambda: 波长 (单位: 米) % z: 传播距离 (单位: 米) % dx: x方向采样间隔 (单位: 米) % dy: y方向采样间隔 (单位: 米) % 输出: % U_z: 传播后的光场 (M x N 矩阵) % 获取初始光场尺寸 [M, N] = size(U_0); % 计算波数 k = 2 * pi / lambda; % 定义空间频率网格 kx = 2 * pi * (-N/2:N/2-1) / (N * dx); % x方向空间频率 ky = 2 * pi * (-M/2:M/2-1) / (M * dy); % y方向空间频率 [Kx, Ky] = meshgrid(kx, ky); % 计算传播相位因子 kz = sqrt(k^2 - Kx.^2 - Ky.^2); % 波矢 z 分量 propagation_phase = exp(1i * kz * z); % 传播相位因子 % 将传播相位因子限制在传播波范围内 (避免倏逝波) propagation_phase(real(kz) == 0) = 0; % 对初始光场进行傅里叶变换 A0 = fft2(U_0); % 将角谱中心化 (MATLAB 的 fft2 输出是零频在左上角) A0 = fftshift(A0); % 调制角谱 Az = A0 .* propagation_phase; % 将角谱移回原始位置 Az = ifftshift(Az); % 对调制后的角谱进行逆傅里叶变换 U_z = ifft2(Az); % 传播后调整 % (1) 吸收率 80% U_z = 0.8 * U_z; % (2) 相位改变 1/4 波长 (附加相位延迟 pi/2) phase_delay = pi / 2; % 1/4 波长对应的相位延迟 U_z = U_z .* exp(1i * phase_delay); % 输出传播后的光场 U_z = abs(U_z); % 取模值 (可选) end

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根据提供的文件信息,我们可以推断出一系列与标题《Pro Ajax and Java》相关的IT知识点。这本书是由Apress出版,关注的是Ajax和Java技术。下面我将详细介绍这些知识点。 ### Ajax技术 Ajax(Asynchronous JavaScript and XML)是一种无需重新加载整个页面即可更新网页的技术。它通过在后台与服务器进行少量数据交换,实现了异步更新网页内容的目的。 1. **异步通信**:Ajax的核心是通过XMLHttpRequest对象或者现代的Fetch API等技术实现浏览器与服务器的异步通信。 2. **DOM操作**:利用JavaScript操作文档对象模型(DOM),能够实现页面内容的动态更新,而无需重新加载整个页面。 3. **数据交换格式**:Ajax通信中常使用的数据格式包括XML和JSON,但近年来JSON因其轻量级和易用性更受青睐。 4. **跨浏览器兼容性**:由于历史原因,实现Ajax的JavaScript代码需要考虑不同浏览器的兼容性问题。 5. **框架和库**:有许多流行的JavaScript库和框架支持Ajax开发,如jQuery、Dojo、ExtJS等,这些工具简化了Ajax的实现和数据操作。 ### Java技术 Java是一种广泛使用的面向对象编程语言,其在企业级应用、移动应用开发(Android)、Web应用开发等方面有着广泛应用。 1. **Java虚拟机(JVM)**:Java程序运行在Java虚拟机上,这使得Java具有良好的跨平台性。 2. **Java标准版(Java SE)**:包含了Java的核心类库和API,是Java应用开发的基础。 3. **Java企业版(Java EE)**:为企业级应用提供了额外的API和服务,如Java Servlet、JavaServer Pages(JSP)、Enterprise JavaBeans(EJB)等。 4. **面向对象编程(OOP)**:Java是一种纯粹的面向对象语言,它的语法和机制支持封装、继承和多态性。 5. **社区和生态系统**:Java拥有庞大的开发者社区和丰富的第三方库和框架,如Spring、Hibernate等,这些资源极大丰富了Java的应用范围。 ### 结合Ajax和Java 在结合使用Ajax和Java进行开发时,我们通常会采用MVC(模型-视图-控制器)架构模式,来构建可维护和可扩展的应用程序。 1. **服务器端技术**:Java经常被用来构建服务器端应用逻辑。例如,使用Servlet来处理客户端的请求,再将数据以Ajax请求的响应形式返回给客户端。 2. **客户端技术**:客户端的JavaScript(或使用框架库如jQuery)用于发起Ajax请求,并更新页面内容。 3. **数据格式**:Java后端通常会使用JSON或XML格式与Ajax进行数据交换。 4. **安全性**:Ajax请求可能涉及敏感数据,因此需要考虑如跨站请求伪造(CSRF)等安全问题。 5. **性能优化**:合理使用Ajax可以提升用户体验,但同时也需要注意对服务器和网络的负载,以及客户端脚本的执行性能。 ### 出版信息及文件信息 《Pro Ajax and Java》由Apress出版社出版,通常这种出版物会包含丰富的实例代码、开发指导、最佳实践以及相关的技术讨论。它旨在帮助开发者深化对Ajax和Java技术的理解和应用能力。 文件名“Apress.Pro.Ajax.and.Java.Frameworks.Jul.2006.HAPPY.NEW.YEAR.pdf”暗示了这份文档可能是一本专业的技术书籍。从文件名可以看出,该书还可能包含了框架使用方面的内容,并且是2006年出版的。标题中的“HAPPY.NEW.YEAR”可能仅仅是为了庆祝新年而加入的非标准部分。 总结而言,了解Ajax和Java的结合使用,不仅需要掌握两种技术的基本原理和使用方法,还要熟悉如何将它们整合到实际项目中,解决可能出现的技术挑战,从而构建功能强大且用户友好的Web应用。
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【频域分析深度解读】:揭秘机械系统分析中的实用应用

# 1. 频域分析基础理论 频域分析是信号处理领域的一个重要分支,其核心在于研究信号在频率维度上的特性。与时域分析不同,频域分析关注的是信号频率成分的组成,这允许我们以一种直观的方式识别和处理信号中的特定频率特征。通过对信号进行傅里叶变换,原始的时域信号可以被转换为频域信号,这样就可以清晰地显示出各频率成分的幅度和相位信息。这种分析手段对于信号去噪、特征提取、压缩编码等应用场景至关重